Ознакомительная версия. Доступно 11 страниц из 52
было тогда ни смерти, ни бессмертия. Не было признака дня или ночи. Нечто одно дышало, воздуха не колебля, по своему закону, И не было ничего другого, кроме него.
3. Мрак вначале был сокрыт мраком. Все это было неразличимым хаосом.
13
Много (около 2 × 1052) планковских времен тому назад я размышлял о том, как могло иметь место возникновение чего-то из Ничего, в своей книге «Сотворение» (The creation, W. H. Freeman & Co., 1981) и еще раз в книге «Еще раз о Сотворении» (Creation revisited, W. H. Freeman & Co., 1992).
14
Аллюзия на известное высказывание американской писательницы Донны Тартт: «Красота меняет структуру реальности». (Прим. перев.)
15
Количество движения p тела массой m связано со скоростью тела v выражением p = mv.
16
Момент количества движения (угловой момент) J связан с угловой скоростью ω соотношением J = Iω, где I – момент инерции. Момент инерции тела с массой m, обращающегося по орбите радиуса r, равен I = mr 2.
17
Закон преломления Снеллиуса гласит, что когда луч проходит через поверхность раздела двух сред с коэффициентами преломления nr1 и nr2, то угол его падения и угол преломления подчиняются соотношению sin Ѳ1 / sin Ѳ2 = nr2 / nr1.
18
Вот анализ одной ситуации – вдруг вам придется с ней столкнуться. Человек тонет в озере. Если вы бегаете в десять раз быстрее, чем плывете, а утопающий и вы находитесь на одинаковом расстоянии d от береговой линии и на том же расстоянии друг от друга, если отсчитывать его вдоль линии, параллельной берегу, то краткое, хоть и довольно запутанное вычисление (которое лучше выполнить сейчас, чем когда это действительно случится) показывает, что вам надо бежать к точке, которая расположена на береговой линии на 93 % d от ближайшей к вам точки берега, а оттуда уже плыть.
19
Пусть амплитуда волны, приходящей в точку прибытия по одному из путей, равна a0. Амплитуда волны, приходящей по немного отличающемуся пути, описываемому параметром p, мерой изогнутости пути, равна ap. Эти две амплитуды связаны соотношением ap = a0 + p(da/dp) + ½p2(d2a/dp2) +… Если путь достигает минимума, то член da/dp = 0 и две амплитуды отличаются только величиной второго порядка по p; все остальные пути отличаются гораздо сильнее, до первого порядка p. Эксперты уже понимают, что я буду обсуждать не амплитуду, а фазовую длину.
20
Длина волны λ частицы с количеством движения p дается соотношением де Бройля λ = h/p, где h – постоянная Планка (см. главу 8). Это соотношение, предложенное Луи де Бройлем (1892–1987) в 1924 году, как было показано позже, является следствием более общей формулировки квантовой механики.
21
Формальное определение действия S таково:
S = ∫пути L(q, q˙)ds,
где интегрирование ведется вдоль пути с бесконечно малыми шагами ds, q – положение частицы, q˙ – ее скорость и L(q, q˙) лагранжиан системы. В некоторых случаях L – разность между кинетической и потенциальной энергиями частицы, как в выражении
для гармонического осциллятора.
22
Версия квантовой механики, основанная на концепции интерферирующих путей, – фейнмановская формулировка теории на основе интеграла по траектории, предложенная в книге P. Ф. Фейнмана и А. Р. Хибса «Квантовая механика и интегралы по траекториям» (McGraw-Hill, 1965) (Русский перевод: Фейнман Р. Квантовая механика и интегралы по траекториям / Р. Фейнман. М.: Книга по Требованию, 2021. 383 с.).
23
Если волна имеет амплитуду a в точке выхода, то ее амплитуда и фаза в удаленной точке aeiS/ћ, где S – действие, связанное с путем ћ = h/2π, а i = √(–1).
24
Второй закон Ньютона выражается дифференциальным уравнением F = dp/dt, где F – сила, а p – импульс. Более сложный пример – уравнение Шредингера для частицы с массой m и энергией E в одномерной области, где потенциальная энергия равна V(x): —(ћ2/2m)(d2ψ/dx2) + V(x)ψ = Eψ, где ћ = h/2π и ψ – волновая функция частицы, математическая функция, содержащая всю динамическую информацию о частице.
25
Чтобы найти путь, соответствующий наименьшему действию (как определено в примечании 5), ищите путь, на котором δ ∫пути L(q, q˙)ds = 0, где δ означает изменение пути. Это условие минимизации удовлетворяется при условии, что ∂L/∂q – d(∂L/∂q˙)/dt = 0, которое представляет собой дифференциальное уравнение (уравнение Эйлера – Лагранжа). Если лагранжиан имеет форму L = ½mq˙2 – V(q), уравнение Эйлера – Лагранжа превращается во второй закон Ньютона.
26
Распределение Больцмана подразумевает, что отношение числа молекул N1 и N2 в состояниях с энергиями E1 и E2 при абсолютной температуре T равно N2/N1 = e—(E2–E1)/kT. В примечаниях символ T всегда означает абсолютную температуру.
27
Некоторые педанты знают, что я имею в виду «энергию нулевой точки» для определенных видов движения, энергию, которая из квантовомеханических соображений не может быть равной нулю. Невозможно, например, представить себе маятник, находящийся в состоянии абсолютного покоя.
28
Чтобы получить абсолютную температуру по шкале Кельвина из температуры, измеренной по шкале Цельсия, прибавьте к последней 273,15. Например, 20 °C равны 293 K.
29
Согласно закону скоростей реакции Аррениуса, скорость химической реакции пропорциональна e—Ea/RT, где Ea – энергия активации, а R – газовая постоянная (R = NAk).
30
Ньютоновский закон охлаждения гласит, что разность температур между телом и его окружением ΔT меняется со временем как ΔT(t) = ΔT(0)e—Kt, где K – постоянная, которая зависит от массы и химического состава тела.
31
Закон радиоактивного распада заключается в том, что число активных ядер N меняется со временем как N(t) = N(0)e—Kt, где K
Ознакомительная версия. Доступно 11 страниц из 52
